Розрахунок електричних полів за допомогою теореми Гауса
Карантин продовжується і, коли закінчиться, невідомо.
Дальше відкладати не можна.
Увага!!!
Ми переходимо до найскладніших тем ІІ-го семестру.
Експериментально встановлені закон Кулона і принцип суперпозиції принципово дозволяють вичерпно описати електростатичне поле заданої системи зарядів в вакуумі. Однак, властивості електростатичного поля можна виразити в іншій, більш загальній формі, без допомоги уявлення про кулонівське поле точкового заряду.
![](https://blogger.googleusercontent.com/img/b/R29vZ2xl/AVvXsEgtVwj5I4o19aLDVjZq7Pirb74MV4eD8vJanASxik01nd1bO_eXEgQ9E250sI9kynnAKadYhv60sKCUCJI8Lr5Z7FR7j0cn6R0j6e4xlyQc2TaYkYhsjiNgB4vKOtSNJ8HUu6pUE15YMcc/s400/%D0%BC%D0%B0%D0%BB+1.bmp) |
Мал. 1 До визначення елементарного потоку ΔΦ |
Введемо нову фізичну величину, яка характеризує електричне поле – потік Φ вектора напруженості електричного поля. Нехай в просторі, де існує електричне поле, розташована деяка достатньо мала площадка ΔS. Добуток модуля вектора Е на площу ΔS і на косинус кута α між вектором Е та нормаллю n до площадки називають елементарним потоком вектора напруженості через площадку ΔS (мал.1):
ΔΦ = EΔS cos α = EnΔS
де En – модуль нормальної складової поля Е.
![](https://blogger.googleusercontent.com/img/b/R29vZ2xl/AVvXsEgLicNQjoY0tqv8dNqEAbJa30tNC9lyUMMcwOq_3_tKqrJGWoShMyi7NbgQVuvZTTSGFSxNBpxDmNGCftshQHrlTILwfmjaem7BX6C-V9sMTpieY4QjmnBEA4lJvRfcHmp_e3gDWdS1USU/s400/%D0%BC%D0%B0%D0%BB+2.bmp) |
Мал. 2 Обчислення потоку Ф через довільну поверхню |